克拉莫-克若尼關係式

克喇末-克勒尼希關係式（英語：Kramers–Kronig relations）是數學上連結複面上半可析函數實部和虚部的公式。此關係式常用於物理系統的線性反應函數。物理上因果關係（系統反應必須在施力之後）意味着反應函數必須符合複面上半的可析性。反之，反應函數的可析性意味着相應物理系統的因果性。此關係式以拉尔夫·克勒尼希和汉斯·克喇末為名。

公式定義

給定一複數變數$\omega$的複值函數${\chi (\omega )}=\chi _{1}(\omega )+i\chi _{2}(\omega )$，其中$\chi _{1}$和$\chi _{2}$是實值函數。假設此函數$\chi (\omega )$在複數平面上半部可析，且當$|\omega |$趨向無限大时，它在上半平面趋于零的速度比$1/|\omega |$快或與之相等，那么$\chi (\omega )$满足以下關係：

$\chi _{1}(\omega )={1 \over \pi }{\mathcal {P}}\!\!\!\int \limits _{-\infty }^{\infty }{\chi _{2}(\omega ') \over \omega '-\omega }\,d\omega '$

和

$\chi _{2}(\omega )=-{1 \over \pi }{\mathcal {P}}\!\!\!\int \limits _{-\infty }^{\infty }{\chi _{1}(\omega ') \over \omega '-\omega }\,d\omega ',$

其中${\mathcal {P}}$表示柯西主值。因此可析函數的實部和虚部并不獨立：函數的一部分可以重建整個函數。

推導

推導克喇末-克勒尼希關係式是留數定理的基本應用。對任何複面上半可析函數$\chi (\omega ^{\prime })$和實數$\omega$函數${\frac {\chi (\omega ^{\prime })}{\omega ^{\prime }-\omega }}$在複面上半可析。留數定理得到對任何在複面上半的積分路徑：

克拉默斯-克朗尼希關係的積分路徑。

$\oint {\frac {\chi (\omega ^{\prime })}{\omega ^{\prime }-\omega }}d\omega ^{\prime }=0$

選用實軸上的路徑、跳過任何實軸上極點、再以複面上半圓完成。把積分分解成三部分。其中半圓部分長度和$|\omega |$成正比，因此只要$\chi (\omega ^{\prime })$消失比${1}/{\omega ^{\prime }}$快，對半圓部分積分趨向零。因此積分只剩實軸上直線部和跳過極點的小半圓：

$\oint {\chi (\omega ') \over \omega '-\omega }\,d\omega '={\mathcal {P}}\!\!\!\int \limits _{-\infty }^{\infty }{\chi (\omega ') \over \omega '-\omega }\,d\omega '-i\pi \chi (\omega )=0.$

以上第二項留數定理的結果。重組後得到克喇末-克勒尼希關係式：

$\chi (\omega )={1 \over i\pi }{\mathcal {P}}\!\!\!\int \limits _{-\infty }^{\infty }{\chi (\omega ') \over \omega '-\omega }\,d\omega '.$

分母裡的虚數$i$意味者這是連系實部和虚部的公式。把$\chi (\omega )$分解成實部和虚部可輕易得到更早的公式。

物理理解

可以将Kramers-Kronig关系应用于响应函数理论。物理上，响应函数$\chi (t-t^{\prime })$概括系統對在時間$t^{\prime }$的作用力$F(t^{\prime })$在另一時間$t$的反應$P(t)$：

$P(t)=\int _{-\infty }^{\infty }\chi (t-t^{\prime })F(t^{\prime })dt^{\prime }$

因為系統不能在施力前有任何反應因此當$t^{\prime }>t$，$\chi (t-t^{\prime })=0$。 可以證明這因果關係意味着$\chi (\tau )$的傅立葉變換$\chi (\omega )$在$\omega$複面上半可析。另外如果我們施加系統一個遠高於它最高共振頻率的高頻作用力，此時作用力轉换太快而系統不能即時做出反應，因此$\omega$很大時，$\chi (\omega )$會趨近於0。從這些物理考量，可知物理反應函數$\chi (\omega )$通常符合克喇末-克勒尼希關係式的前提條件。

反應函數$\chi (\omega )$的虚部和作用力異相。它概括系統如何消散能量。因此利用克喇末-克勒尼希關係，我們可以透過觀察系統能量消耗而得到它對作用力的同相（不做功）反應，反之亦然。

上述函数的积分路径是从$-\infty$到$\infty$，其中出现了负频率。幸运的是，多数系统中，正频响应决定了负频响应，这是因为$\chi (\omega )$是实数变量$\chi (t-t')$的傅里叶变换，根据对实数进行傅里叶变换的性质，$\chi (-\omega )=\chi ^{*}(\omega )$，$\chi _{1}(\omega )$是频率$\omega$的偶函数，而$\chi _{2}(\omega )$是$\omega$的奇函数。

根据该性质，积分可以从正负无穷区间约化为$[0,\infty )$的区间上。考虑实部$\chi _{1}(\omega )$的第一个关系，积分函数上下同乘$\omega '+\omega$可得：

$\chi _{1}(\omega )={\frac {1}{\pi }}{\mathcal {P}}\int _{-\infty }^{\infty }{\frac {\omega '\chi _{2}(\omega ')}{\omega '^{2}-\omega ^{2}}}d\omega '+{\frac {\omega }{\pi }}{\mathcal {P}}{\mathcal {\int }}_{-\infty }^{\infty }{\frac {\chi _{2}(\omega ')}{\omega '^{2}-\omega ^{2}}}d\omega '.$

由于$\chi _{2}(\omega )$为奇函数，第二项为零，剩下的部分为

$\chi _{1}(\omega )={\frac {2}{\pi }}{\mathcal {P}}\int _{0}^{\infty }{\frac {\omega '\chi _{2}(\omega ')}{\omega '^{2}-\omega ^{2}}}d\omega '.$

类似的推导亦可用于虚部：

$\chi _{2}(\omega )=-{\frac {2}{\pi }}{\mathcal {P}}\int _{0}^{\infty }{\frac {\omega \chi _{1}(\omega ')}{\omega '^{2}-\omega ^{2}}}d\omega '=-{\frac {2\omega }{\pi }}{\mathcal {P}}\int _{0}^{\infty }{\frac {\chi _{1}(\omega ')}{\omega '^{2}-\omega ^{2}}}d\omega '.$

该 Kramers-Kronig 关系在物理响应函数上的很有用处。