Isotop plutonium

Isotop utama plutonium
α	234U
α	235U
α	236U
SF	–
α	238U
SF	–
	lihat; bicara; sunting;

Plutonium (₉₄Pu) adalah sebuah unsur buatan, kecuali sebagai jumlah renik yang dihasilkan dari penangkapan neutron oleh uranium, sehingga berat atom standarnya tidak dapat diberikan. Seperti semua unsur sintetis lainnya, ia tidak memiliki satu pun isotop stabil. Ia disintesis jauh sebelum ia ditemukan di alam, isotop pertama yang disintesis adalah ²³⁸Pu pada tahun 1940. Dua puluh radioisotop plutonium telah dikarakterisasi. Yang paling stabil adalah ²⁴Pu dengan waktu paruh 80,8 juta tahun, ²⁴²Pu dengan waktu paruh 373.300 tahun, dan ²³⁹Pu dengan waktu paruh 24.110 tahun. Semua isotop radioaktif yang tersisa memiliki waktu paruh yang kurang dari 7.000 tahun. Unsur ini juga memiliki delapan status meta; semuanya memiliki waktu paruh kurang dari satu detik.

Isotop plutonium memiliki berat atom berkisar mulai dari 228,0387 u (²²⁸Pu) hingga 247,074 u (²⁴⁷Pu). Mode peluruhan utama sebelum isotop paling stabil, ²⁴⁴Pu, adalah fisi spontan dan emisi alfa; mode utama sesudah adalah emisi beta. Produk peluruhan utama sebelum ²⁴⁴Pu adalah isotop uranium dan neptunium (tidak memasukkan produk fisi), dan produk peluruhan utama setelahnya adalah isotop amerisium.

Daftar isotop

Nuklida ^{[n 1]}	Z	N	Massa isotop (Da) ^{[n 2]}^{[n 3]}	Waktu paruh	Mode peluruhan ^{[n 4]}	Isotop anak ^{[n 5]}^{[n 6]}	Spin dan paritas ^{[n 7]}^{[n 8]}	Kelimpahan isotop
Nuklida ^{[n 1]}	Energi eksitasi			Waktu paruh	Mode peluruhan ^{[n 4]}	Isotop anak ^{[n 5]}^{[n 6]}	Spin dan paritas ^{[n 7]}^{[n 8]}	Kelimpahan isotop
²²⁸Pu	94	134	228,03874(3)	1,1(+20−5) dtk	α (99,9%)	²²⁴U	0+
²²⁸Pu	94	134	228,03874(3)	1,1(+20−5) dtk	β⁺ (0,1%)	²²⁸Np	0+
²²⁹Pu	94	135	229,04015(6)	120(50) dtk	α	²²⁵U	3/2+#
²³⁰Pu	94	136	230,039650(16)	1,70(17) mnt	α	²²⁶U	0+
²³⁰Pu	94	136	230,039650(16)	1,70(17) mnt	β⁺ (langka)	²³⁰Np	0+
²³¹Pu	94	137	231,041101(28)	8,6(5) mnt	β⁺	²³¹Np	3/2+#
²³¹Pu	94	137	231,041101(28)	8,6(5) mnt	α (langka)	²²⁷U	3/2+#
²³²Pu	94	138	232,041187(19)	33,7(5) mnt	EC (89%)	²³²Np	0+
²³²Pu	94	138	232,041187(19)	33,7(5) mnt	α (11%)	²²⁸U	0+
²³³Pu	94	139	233,04300(5)	20,9(4) mnt	β⁺ (99,88%)	²³³Np	5/2+#
²³³Pu	94	139	233,04300(5)	20,9(4) mnt	α (0,12%)	²²⁹U	5/2+#
²³⁴Pu	94	140	234,043317(7)	8,8(1) jam	EC (94%)	²³⁴Np	0+
²³⁴Pu	94	140	234,043317(7)	8,8(1) jam	α (6%)	²³⁰U	0+
²³⁵Pu	94	141	235,045286(22)	25,3(5) mnt	β⁺ (99,99%)	²³⁵Np	(5/2+)
²³⁵Pu	94	141	235,045286(22)	25,3(5) mnt	α (0,0027%)	²³¹U	(5/2+)
²³⁶Pu	94	142	236,0460580(24)	2,858(8) thn	α	²³²U	0+
					SF (1,37×10⁻⁷%)	(beberapa)
					CD (2×10⁻¹²%)	²⁰⁸Pb ²⁸Mg
					β⁺β⁺ (langka)	²³⁶U
²³⁷Pu	94	143	237,0484097(24)	45,2(1) hri	EC	²³⁷Np	7/2−
²³⁷Pu	94	143	237,0484097(24)	45,2(1) hri	α (0,0042%)	²³³U	7/2−
^237m1Pu	145.544(10)2 keV			180(20) mdtk	IT	²³⁷Pu	1/2+
^237m2Pu	2900(250) keV			1,1(1) μdtk
²³⁸Pu	94	144	238,0495599(20)	87,7(1) thn	α	²³⁴U	0+	Renik^{[n 9]}
					SF (1,9×10⁻⁷%)	(beberapa)
					CD (1,4×10⁻¹⁴%)	²⁰⁶Hg ³²Si
					CD (6×10⁻¹⁵%)	¹⁸⁰Yb ³⁰Mg ²⁸Mg
²³⁹Pu^{[n 10]}^{[n 11]}	94	145	239,0521634(20)	2,411(3)×10⁴ thn	α	²³⁵U	1/2+	Renik^{[n 12]}
²³⁹Pu^{[n 10]}^{[n 11]}	94	145	239,0521634(20)	2,411(3)×10⁴ thn	SF (3,1×10⁻¹⁰%)	(beberapa)	1/2+	Renik^{[n 12]}
^239m1Pu	391,584(3) keV			193(4) ndtk			7/2−
^239m2Pu	3100(200) keV			7,5(10) μdtk			(5/2+)
²⁴⁰Pu	94	146	240,0538135(20)	6,561(7)×10³ thn	α	²³⁶U	0+	Renik^{[n 13]}
					SF (5,7×10⁻⁶%)	(beberapa)
					CD (1,3×10⁻¹³%)	²⁰⁶Hg ³⁴Si
²⁴¹Pu^{[n 10]}	94	147	241,0568515(20)	14,290(6) thn	β⁻ (99,99%)	²⁴¹Am	5/2+
					α (0,00245%)	²³⁷U
					SF (2,4×10⁻¹⁴%)	(beberapa)
^241m1Pu	161,6(1) keV			0,88(5) μdtk			1/2+
^241m2Pu	2200(200) keV			21(3) μdtk
²⁴²Pu	94	148	242,0587426(20)	3,75(2)×10⁵ thn	α	²³⁸U	0+
²⁴²Pu	94	148	242,0587426(20)	3,75(2)×10⁵ thn	SF (5,5×10⁻⁴%)	(beberapa)	0+
²⁴³Pu^{[n 10]}	94	149	243,062003(3)	4,956(3) jam	β⁻	²⁴³Am	7/2+
^243mPu	383,6(4) keV			330(30) ndtk			(1/2+)
²⁴⁴Pu	94	150	244,064204(5)	8,00(9)×10⁷ thn	α (99,88%)	²⁴⁰U	0+	Renik^{[n 14]}
					SF (0,123%)	(beberapa)
					β⁻β⁻ (7,3×10⁻⁹%)	²⁴⁴Cm
²⁴⁵Pu	94	151	245,067747(15)	10,5(1) jam	β⁻	²⁴⁵Am	(9/2−)
²⁴⁶Pu	94	152	246,070205(16)	10,84(2) hri	β⁻	^246mAm	0+
²⁴⁷Pu	94	153	247,07407(32)#	2,27(23) hri	β⁻	²⁴⁷Am	1/2+#
Header & footer tabel ini: view

^ ^mPu – Isomer nuklir tereksitasi.
^ ( ) – Ketidakpastian (1σ) diberikan dalam bentuk ringkas dalam tanda kurung setelah digit terakhir yang sesuai.
^ # – Massa atom bertanda #: nilai dan ketidakpastian yang diperoleh bukan dari data eksperimen murni, tetapi setidaknya sebagian dari tren dari Permukaan Massa (trends from the Mass Surface, TMS).
^ Mode peluruhan:

CD: Peluruhan gugus

EC: Penangkapan elektron

IT: Transisi isomerik

SF: Fisi spontan
^ Simbol miring tebal sebagai anak – Produk anak hampir stabil.
^ Simbol tebal sebagai anak – Produk anak stabil.
^ ( ) nilai spin – Menunjukkan spin dengan argumen penempatan yang lemah.
^ # – Nilai yang ditandai # tidak murni berasal dari data eksperimen, tetapi setidaknya sebagian dari tren nuklida tetangga (trends of neighboring nuclides, TNN).
^ Produk peluruhan beta ganda dari ²³⁸U
^ ^a ^b ^c Nuklida fisil
^ Isotop paling berguna bagi senjata nuklir
^ Produk penangkapan neutron dari ²³⁸U
^ Produk peluruhan antara dari ²⁴⁴Pu
^ Antarbintang, beberapa mungkin juga primordial tetapi klaim semacam ini masih diperdebatkan

Aktinida vs produk fisi

Aktinida dan produk fisi menurut waktu paruh l b s
Aktinida^[1] menurut rantai peluruhan				Rentang waktu paruh (a)	Produk fisi ²³⁵U menurut hasil^[2]
4n	4n + 1	4n + 2	4n + 3	Rentang waktu paruh (a)	4,5–7%	0,04–1,25%	<0,001%
²²⁸Ra^№				4–6 a		¹⁵⁵Eu^þ
²⁴⁴Cm^ƒ	²⁴¹Pu^ƒ	²⁵⁰Cf	²²⁷Ac^№	10–29 a	⁹⁰Sr	⁸⁵Kr	^113mCd^þ
²³²U^ƒ		²³⁸Pu^ƒ	²⁴³Cm^ƒ	29–97 a	¹³⁷Cs	¹⁵¹Sm^þ	^121mSn
²⁴⁸Bk^[3]	²⁴⁹Cf^ƒ	^242mAm^ƒ		141–351 a	Tidak ada produk fisi yang memiliki waktu paruh dalam rentang 100 a–210 ka ...
	²⁴¹Am^ƒ		²⁵¹Cf^ƒ^[4]	430–900 a
		²²⁶Ra^№	²⁴⁷Bk	1,3–1,6 ka
²⁴⁰Pu	²²⁹Th	²⁴⁶Cm^ƒ	²⁴³Am^ƒ	4,7–7,4 ka
	²⁴⁵Cm^ƒ	²⁵⁰Cm		8,3–8,5 ka
			²³⁹Pu^ƒ	24,1 ka
		²³⁰Th^№	²³¹Pa^№	32–76 ka
²³⁶Np^ƒ	²³³U^ƒ	²³⁴U^№		150–250 ka	⁹⁹Tc^₡	¹²⁶Sn
²⁴⁸Cm		²⁴²Pu		327–375 ka		⁷⁹Se^₡
				1,53 Ma	⁹³Zr
	²³⁷Np^ƒ			2,1–6,5 Ma	¹³⁵Cs^₡	¹⁰⁷Pd
²³⁶U			²⁴⁷Cm^ƒ	15–24 Ma		¹²⁹I^₡
²⁴⁴Pu				80 Ma	... maupun lebih dari 15,7 Ma^[5]
²³²Th^№		²³⁸U^№	²³⁵U^ƒ№	0,7–14,1 Ga	... maupun lebih dari 15,7 Ma^[5]
₡, memiliki penampang penangkap neutron termal dalam rentang 8–50 barn ƒ, fisil №, terutama bahan radioaktif alami (naturally occurring radioactive material, NORM) þ, racun neutron (penangkap neutron termal yang lebih besar dari 3k barn)

Isotop penting

Plutonium-238 memiliki waktu paruh 87,74 tahun^[6] dan memancarkan partikel alfa. ²³⁸Pu murni untuk generator termoelektrik radioisotop yang menggerakkan beberapa wahana antariksa dihasilkan oleh penangkapan neutron pada ²³⁷Np tetapi plutonium dari bahan bakar nuklir bekas dapat mengandung beberapa persen ²³⁸Pu, yang berasal dari ²³⁷Np, peluruhan alfa ²⁴²Cm, atau reaksi (n,2n).
Plutonium-239 merupakan isotop plutonium yang paling penting^{[butuh rujukan]}, dengan waktu paruh 24.100 tahun. ²³⁹Pu dan ²⁴¹Pu bersifat fisil, artinya inti atom mereka dapat pecah dengan dibombardir oleh neutron termal yang bergerak lambat, melepaskan energi, radiasi gama, dan lebih banyak neutron. Oleh karena itu, ia dapat mempertahankan reaksi berantai nuklir, yang mengarah pada pengaplikasiannya dalam senjata dan reaktor nuklir. ²³⁹Pu disintesis dengan mengiradiasi ²³⁸U dengan neutron di dalam reaktor nuklir, kemudian diperoleh kembali melalui pemrosesan nuklir dari bahan bakar tersebut. Penangkapan neutron lebih lanjut menghasilkan isotop yang lebih berat secara berturut-turut.
Plutonium-240 memiliki tingkat fisi spontan yang tinggi, meningkatkan radiasi neutron latar belakang dari plutonium yang mengandungnya. Plutonium dinilai berdasarkan proporsi dari ²⁴⁰Pu: tingkat senjata (< 7%), tingkat bahan bakar (7–19%), dan tingkat reaktor (> 19%). Tingkat yang lebih rendah kurang cocok untuk senjata nuklir dan reaktor termal tetapi dapat menjadi bahan bakar reaktor cepat.
Plutonium-241 bersifat fisil, tetapi juga dapat meluruh melalui peluruhan beta dengan waktu paruh 14 tahun menjadi ²⁴¹Am.
Plutonium-242 tidak bersifat fisil, tidak terlalu subur (membutuhkan 3 penangkapan neutron lebih banyak untuk menjadi fisil), memiliki penampang tangkapan neutron yang rendah, dan waktu paruh yang lebih lama daripada isotop yang lebih ringan.
Plutonium-244 adalah isotop plutonium yang paling stabil, dengan waktu paruh sekitar 80 juta tahun. Ia tidak diproduksi secara signifikan di dalam reaktor nuklir karena ²⁴³Pu memiliki waktu paruh yang pendek, tetapi beberapa darinya terproduksi dalam ledakan nuklir.

Produksi dan kegunaan

Aliran transmutasi antara ²³⁸Pu dan ²⁴⁴Cm dalam LWR.^[7]
Kecepatan transmutasi tidak ditunjukkan dan sangat bervariasi menurut nuklida.
²⁴⁵Cm–²⁴⁸Cm berumur panjang dengan peluruhan yang dapat diabaikan.

²³⁸Pu biasanya tidak diproduksi dalam jumlah besar oleh siklus bahan bakar nuklir, tetapi beberapa darinya dihasilkan dari ²³⁷Np dengan penangkapan neutron (reaksi ini juga dapat digunakan dengan neptunium murni untuk menghasilkan ²³⁸Pu yang relatif bebas dari isotop plutonium lain untuk digunakan dalam generator termoelektrik radioisotop), dengan reaksi (n,2n) neutron cepat pada ²³⁹Pu, atau peluruhan alfa dari ²⁴²Cm, yang dihasilkan oleh penangkapan neutron dari ²⁴¹Am. Ia memiliki penampang neutron termal yang signifikan untuk fisi, tetapi lebih mungkin untuk menangkap neutron dan menjadi ²³⁹Pu.

²³⁹Pu, sebuah isotop fisil yang merupakan bahan bakar nuklir yang paling banyak digunakan kedua dalam reaktor nuklir setelah ²³⁵U, dan bahan bakar yang paling banyak digunakan dalam bagian fisi dari senjata nuklir, dihasilkan dari ²³⁸U dengan penangkapan neutron dan diikuti oleh dua peluruhan beta.

²⁴⁰Pu, ²⁴¹Pu, dan ²⁴²Pu diproduksi dengan penangkapan neutron lebih lanjut. Isotop bermassa ganjil, ²³⁹Pu dan ²⁴¹Pu, memiliki sekitar 34 peluang untuk mengalami fisi saat menangkap neutron termal dan sekitar 14 peluang untuk mempertahankan neutron dan menjadi isotop berikutnya yang lebih berat. Isotop bermassa genap adalah bahan yang subur tetapi tidak fisil dan juga memiliki probabilitas keseluruhan (penampang lintang) yang lebih rendah dari penangkapan neutron; oleh karena itu, mereka cenderung terakumulasi dalam bahan bakar nuklir yang digunakan dalam reaktor termal, desain dari hampir semua pembangkit listrik tenaga nuklir saat ini. Dalam plutonium yang telah digunakan untuk kedua kalinya dalam reaktor termal dalam bahan bakar MOX, ²⁴⁰Pu bahkan mungkin merupakan isotop yang paling umum. Semua isotop plutonium dan aktinida lainnya, bagaimanapun, dapat dibelah dengan neutron cepat. ²⁴⁰Pu memang memiliki penampang penyerapan neutron termal sedang, sehingga produksi ²⁴¹Pu dalam reaktor termal menjadi fraksi yang signifikan sebesar produksi ²³⁹Pu.

²⁴¹Pu memiliki waktu paruh 14 tahun, dan memiliki penampang neutron termal yang sedikit lebih tinggi daripada ²³⁹Pu for both fission and absorption. untuk fisi dan penyerapan. Walaupun bahan bakar nuklir digunakan dalam reaktor, inti ²⁴¹Pu lebih mungkin untuk membelah atau menangkap neutron daripada meluruh. ²⁴¹Pu menyumbang proporsi fisi yang signifikan dalam bahan bakar reaktor termal yang telah digunakan selama beberapa waktu. Namun, dalam bahan bakar nuklir bekas yang tidak cepat mengalami pemrosesan ulang nuklir tetapi didinginkan selama bertahun-tahun setelah digunakan, banyak atau sebagian besar dari ²⁴¹Pu akan meluruh melalui peluruhan beta menjadi ²⁴¹Am, salah satu aktinida minor, sebuah pemancar alfa yang kuat, dan sulit untuk digunakan dalam reaktor termal.

²⁴²Pu memiliki penampang yang sangat rendah untuk penangkapan neutron termal; dan dibutuhkan tiga penyerapan neutron untuk menjadi isotop fisil lain (²⁴⁵Cm atau ²⁴¹Pu) dan fisi. Meski begitu, ada kemungkinan salah satu dari kedua isotop fisil itu akan gagal membelah tetapi malah menyerap neutron keempat, menjadi ²⁴⁶Cm (dalam perjalanannya menjadi aktinida yang lebih berat seperti kalifornium, yang merupakan pemancar neutron dengan fisi spontan dan sulit untuk ditangani) atau menjadi ²⁴²Pu lagi; sehingga jumlah rata-rata neutron yang diserap sebelum fisi bahkan lebih tinggi dari 3. Oleh karena itu, ²⁴²Pu sangat tidak cocok untuk didaur ulang dalam reaktor termal dan akan lebih baik digunakan dalam reaktor cepat yang dapat langsung dipecah. Namun, penampang ²⁴²Pu yang rendah berarti bahwa relatif sedikit yang akan ditransmutasikan selama satu siklus dalam reaktor termal. Waktu paruh ²⁴²Pu adalah sekitar 15 kali lebih lama daripada waktu paruh ²³⁹Pu; oleh karena itu, radioaktivitasnya hanya 115 dari radioaktivitas ²³⁹Pu dan bukan merupakan salah satu kontributor radioaktivitas limbah nuklir terbesar. Emisi sinar gama ²⁴²Pu juga lebih lemah daripada isotop lainnya.^[8]

²⁴³Pu memiliki waktu paruh hanya 5 jam, meluruh melalui peluruhan beta menjadi ²⁴³Am. Karena ²⁴³Pu memiliki sedikit kesempatan untuk menangkap neutron tambahan sebelum meluruh, siklus bahan bakar nuklirnya tidak menghasilkan ²⁴⁴Pu yang berumur panjang dalam jumlah yang signifikan.

Pembuatan

Plutonium-240, -241 dan -242

Penampang fisi untuk ²³⁹Pu adalah 747,9 barn untuk neutron termal, sedangkan penampang aktivasinya adalah 270,7 barn (rasionya mendekati 11 fisi untuk setiap 4 tangkapan neutron). Isotop plutonium yang lebih tinggi tercipta ketika bahan bakar uranium digunakan untuk waktu yang lama. Untuk bahan bakar bekas dengan tingkat pembakaran tinggi, konsentrasi isotop plutonium yang lebih tinggi akan lebih tinggi daripada bahan bakar dengan tingkat pembakaran rendah yang diproses ulang untuk mendapatkan plutonium tingkat senjata.

Pembentukan ²⁴⁰Pu, ²⁴¹Pu, dan ²⁴²Pu dari ²³⁸U
Isotop	Penampang neutron termal^[9] (barn)		Mode Pelu- ruhan	Waktu paruh
Isotop	Tangkapan	Fisi	Mode Pelu- ruhan	Waktu paruh
²³⁸U	2,683	0,000	α	4,468×10⁹ tahun
²³⁹U	20,57	14,11	β⁻	23,45 menit
²³⁹Np	77.03	–	β⁻	2,356 hari
²³⁹Pu	270,7	747,9	α	24.110 tahun
²⁴⁰Pu	287,5	0,064	α	6.561 tahun
²⁴¹Pu	363,0	1012	β⁻	14,325 tahun
²⁴²Pu	19,16	0,001	α	373.300 tahun

Plutonium-239

Plutonium-239 adalah salah satu dari tiga bahan fisil yang digunakan untuk produksi senjata nuklir dan di beberapa reaktor nuklir sebagai sumber energi. Bahan fisil lainnya adalah ²³⁵U dan ²³³U. ²³⁹Pu hampir tidak ada di alam. Itu dibuat dengan membombardir ²³⁸U dengan neutron dalam reaktor nuklir. ²³⁸U hadir dalam kuantitas di sebagian besar bahan bakar reaktor; maka ²³⁹Pu terus menerus dibuat dalam reaktor ini. Karena ²³⁹Pu sendiri dapat dipecah oleh neutron untuk melepaskan energi, ²³⁹Pu menyediakan sebagian dari pembangkitan energi dalam reaktor nuklir.

Pembentukan ²³⁹Pu dari ²³⁸U^[10]
Unsur	Isotop	Penampang tangkapan neutron termal (barn)	Penampang fisi neutron termal (barn)	Mode peluruhan	Waktu paruh
U	238	2,68	5×10⁻⁶	α	4,47×10⁹ tahun
U	239	22	15	β⁻	23 menit
Np	239	30	1	β⁻	2,36 hari
Pu	239	271	750	α	24.110 tahun

Plutonium-238

Ada sejumlah kecil ²³⁸Pu dalam plutonium dari reaktor penghasil plutonium biasa. Namun, pemisahan isotop akan cukup mahal bila dibandingkan dengan metode lain: ketika sebuah atom ²³⁵U menangkap sebuah neutron, ia diubah menjadi keadaan tereksitasi dari ²³⁶U Beberapa inti ²³⁶U yang tereksitasi mengalami fisi, tetapi beberapa meluruh menjadi keadaan dasar dari ²³⁶U. Penangkapan neutron lebih lanjut menciptakan ²³⁷U, yang memiliki waktu paruh 7 hari dan dengan cepat meluruh menjadi ²³⁷Np. Karena hampir semua neptunium diproduksi dengan cara ini atau terdiri dari isotop yang meluruh dengan cepat, seseorang dapat mendapatkan ²³⁷Np yang hampir murni dengan pemisahan kimia neptunium. Setelah pemisahan kimia ini, ²³⁷Np kembali diiradiasi oleh neutron reaktor untuk diubah menjadi ²³⁸Np, yang meluruh menjadi ²³⁸Pu dengan waktu paruh 2 hari.

Pembentukan ²³⁸Pu dari ²³⁵U
Unsur	Isotop	Penampang neutron termal	Mode peluruhan	Waktu paruh
U	235	99	α	703.800.000 tahun
U	236	5,3	α	23.420.000 tahun
U	237	—	β⁻	6,75 hari
Np	237	165 (tangkapan)	α	2.144.000 tahun
Np	238	—	β⁻	2,11 hari
Pu	238	—	α	87,7 tahun

²⁴⁰Pu sebagai rintangan untuk senjata nuklir

Plutonium-240 mengalami fisi spontan sebagai mode peluruhan sekunder pada tingkat yang kecil tapi signifikan. Kehadiran ²⁴⁰Pu membatasi penggunaan plutonium dalam bom nuklir, karena fluks neutron dari fisi spontan memulai reaksi berantai sebelum waktunya, menyebabkan pelepasan energi awal yang secara fisik membubarkan inti sebelum ledakan penuh tercapai. Hal ini mencegah sebagian besar inti dari partisipasi dalam reaksi berantai dan mengurangi kekuatan bom.

Plutonium yang terdiri dari lebih dari 90% ²³⁹Pu disebut plutonium tingkat senjata; plutonium dari bahan bakar nuklir bekas dari reaktor daya komersial umumnya mengandung paling sedikit 20% ²⁴⁰Pu dan disebut plutonium tingkat reaktor. Namun, senjata nuklir modern menggunakan penguat fusi, yang mengurangi masalah predetonasi; jika bijinya dapat menghasilkan senjata nuklir bahkan dalam sepersekian kiloton, yang cukup untuk memulai fusi deuterium-tritium, ledakan neutron yang dihasilkan akan memecah cukup plutonium untuk memastikan hasil puluhan kiloton.

Kontaminasi ²⁴⁰Pu adalah alasan mengapa senjata plutonium harus menggunakan metode ledakan. Secara teoretis, ²³⁹Pu murni dapat digunakan dalam senjata nuklir jenis bedil, tetapi mencapai tingkat kemurnian ini sangatlah sulit. Kontaminasi. ²⁴⁰Pu telah terbukti membawa berkah bagi desain senjata nuklir. Walaupun ia menciptakan penundaan dan sakit kepala selama Proyek Manhattan karena kebutuhan untuk mengembangkan teknologi ledakan, kesulitan-kesulitan yang sama saat ini menjadi penghalang bagi proliferasi nuklir. Perangkat ledakan juga secara inheren lebih efisien dan kurang rentan terhadap detonasi yang tidak disengaja daripada senjata jenis bedil.

Referensi

^ Ditambah radium (unsur 88). Meskipun sebenarnya radium adalah sub-aktinida, ia segera mendahului aktinium (89) dan mengikuti celah ketidakstabilan tiga unsur setelah polonium (84) di mana tidak ada nuklida yang memiliki waktu paruh setidaknya empat tahun (nuklida yang berumur paling panjang di celah tersebut adalah radon-222 dengan waktu paruh kurang dari empat hari). Isotop radium yang paling lama hidup memiliki waktu paruh 1.600 tahun, sehingga layak untuk dimasukkan ke dalam unsur di sini.
^ Khususnya dari fisi neutron termal uranium-235, misalnya dalam reaktor nuklir biasa.
^ Milsted, J.; Friedman, A. M.; Stevens, C. M. (1965). "The alpha half-life of berkelium-247; a new long-lived isomer of berkelium-248". Nuclear Physics. 71 (2): 299. Bibcode:1965NucPh..71..299M. doi:10.1016/0029-5582(65)90719-4.
"Analisis isotop mengungkapkan spesies bermassa 248 dalam kelimpahan konstan dalam tiga sampel yang dianalisis selama periode sekitar 10 bulan. Ini dianggap berasal dari isomer ²⁴⁸Bk dengan waktu paruh lebih besar dari 9 [tahun]. Tidak ada pertumbuhan ²⁴⁸Cf yang terdeteksi, dan batas bawah untuk waktu paruh β⁻ dapat ditetapkan sekitar 10⁴ [tahun]. Tidak ada aktivitas alfa yang disebabkan oleh isomer baru yang terdeteksi; waktu paruh alfa mungkin lebih besar dari 300 [tahun]."
^ Ini adalah nuklida terberat dengan waktu paruh setidaknya empat tahun sebelum "lautan ketidakstabilan".
^ Tidak termasuk nuklida yang "stabil secara klasik" dengan waktu paruh secara signifikan melebihi ²³²Th; misalnya, ^113mCd memiliki waktu paruh hanya empat belas tahun, ¹¹³Cd hampir delapan kuadriliun tahun.
^ Makhijani, Arjun; Seth, Anita (July 1997). "The Use of Weapons Plutonium as Reactor Fuel" (PDF). Energy and Security. Takoma Park, MD: Institute for Energy and Environmental Research. Diakses tanggal 13 Juli 2022.
^ Sasahara, Akihiro; Matsumura, Tetsuo; Nicolaou, Giorgos; Papaioannou, Dimitri (April 2004). "Neutron and Gamma Ray Source Evaluation of LWR High Burn-up UO2 and MOX Spent Fuels". Journal of Nuclear Science and Technology. 41 (4): 448–456. doi:10.3327/jnst.41.448 . Diarsipkan dari versi asli tanggal 19 November 2010.
^ "Plutonium Isotopic Results of Known Samples Using the Snap Gamma Spectroscopy Analysis Code and the Robwin Spectrum Fitting Routine" (PDF). Diarsipkan dari versi asli (PDF) tanggal 2017-08-13. Diakses tanggal 2022-07-13.
^ Pusat Data Nuklir Nasional. Bagan Nuklida Interaktif Diarsipkan 2011-07-21 di Wayback Machine.
^ Miner 1968, hlm. 541

Massa isotop dari:
- Audi, Georges; Bersillon, Olivier; Blachot, Jean; Wapstra, Aaldert Hendrik (2003), "The NUBASE evaluation of nuclear and decay properties", Nuclear Physics A, 729: 3–128, Bibcode:2003NuPhA.729....3A, doi:10.1016/j.nuclphysa.2003.11.001
Komposisi isotop dan massa atom standar dari:
- de Laeter, John Robert; Böhlke, John Karl; De Bièvre, Paul; Hidaka, Hiroshi; Peiser, H. Steffen; Rosman, Kevin J. R.; Taylor, Philip D. P. (2003). "Atomic weights of the elements. Review 2000 (IUPAC Technical Report)". Pure and Applied Chemistry. 75 (6): 683–800. doi:10.1351/pac200375060683 .
- Wieser, Michael E. (2006). "Atomic weights of the elements 2005 (IUPAC Technical Report)". Pure and Applied Chemistry. 78 (11): 2051–2066. doi:10.1351/pac200678112051 .
"News & Notices: Standard Atomic Weights Revised". International Union of Pure and Applied Chemistry. 19 Oktober 2005.
Data waktu paruh, spin, dan isomer dipilih dari sumber-sumber berikut.
- Audi, Georges; Bersillon, Olivier; Blachot, Jean; Wapstra, Aaldert Hendrik (2003), "The NUBASE evaluation of nuclear and decay properties", Nuclear Physics A, 729: 3–128, Bibcode:2003NuPhA.729....3A, doi:10.1016/j.nuclphysa.2003.11.001
- National Nuclear Data Center. "NuDat 2.x database". Laboratorium Nasional Brookhaven.
- Holden, Norman E. (2004). "11. Table of the Isotopes". Dalam Lide, David R. CRC Handbook of Chemistry and Physics (edisi ke-85). Boca Raton, Florida: CRC Press. ISBN 978-0-8493-0485-9.

[1] Pu – Isomer nuklir tereksitasi.

[2] ( ) – Ketidakpastian (1σ) diberikan dalam bentuk ringkas dalam tanda kurung setelah digit terakhir yang sesuai.

[TMS-3] # – Massa atom bertanda #: nilai dan ketidakpastian yang diperoleh bukan dari data eksperimen murni, tetapi setidaknya sebagian dari tren dari Permukaan Massa (trends from the Mass Surface, TMS).

[4] Mode peluruhan:

CD: Peluruhan gugus

EC: Penangkapan elektron

IT: Transisi isomerik

SF: Fisi spontan

[5] Simbol miring tebal sebagai anak – Produk anak hampir stabil.

[6] Simbol tebal sebagai anak – Produk anak stabil.

[7] ( ) nilai spin – Menunjukkan spin dengan argumen penempatan yang lemah.

[TNN-8] # – Nilai yang ditandai # tidak murni berasal dari data eksperimen, tetapi setidaknya sebagian dari tren nuklida tetangga (trends of neighboring nuclides, TNN).

[9] Produk peluruhan beta ganda dari ²³⁸U

[f-10] Nuklida fisil

[11] Isotop paling berguna bagi senjata nuklir

[12] Produk penangkapan neutron dari ²³⁸U

[13] Produk peluruhan antara dari ²⁴⁴Pu

[14] Antarbintang, beberapa mungkin juga primordial tetapi klaim semacam ini masih diperdebatkan

[15] Ditambah radium (unsur 88). Meskipun sebenarnya radium adalah sub-aktinida, ia segera mendahului aktinium (89) dan mengikuti celah ketidakstabilan tiga unsur setelah polonium (84) di mana tidak ada nuklida yang memiliki waktu paruh setidaknya empat tahun (nuklida yang berumur paling panjang di celah tersebut adalah radon-222 dengan waktu paruh kurang dari empat hari). Isotop radium yang paling lama hidup memiliki waktu paruh 1.600 tahun, sehingga layak untuk dimasukkan ke dalam unsur di sini.

[16] Khususnya dari fisi neutron termal uranium-235, misalnya dalam reaktor nuklir biasa.

[17] Milsted, J.; Friedman, A. M.; Stevens, C. M. (1965). "The alpha half-life of berkelium-247; a new long-lived isomer of berkelium-248". Nuclear Physics. 71 (2): 299. Bibcode:1965NucPh..71..299M. doi:10.1016/0029-5582(65)90719-4.
"Analisis isotop mengungkapkan spesies bermassa 248 dalam kelimpahan konstan dalam tiga sampel yang dianalisis selama periode sekitar 10 bulan. Ini dianggap berasal dari isomer ²⁴⁸Bk dengan waktu paruh lebih besar dari 9 [tahun]. Tidak ada pertumbuhan ²⁴⁸Cf yang terdeteksi, dan batas bawah untuk waktu paruh β⁻ dapat ditetapkan sekitar 10⁴ [tahun]. Tidak ada aktivitas alfa yang disebabkan oleh isomer baru yang terdeteksi; waktu paruh alfa mungkin lebih besar dari 300 [tahun]."

[18] Ini adalah nuklida terberat dengan waktu paruh setidaknya empat tahun sebelum "lautan ketidakstabilan".

[19] Tidak termasuk nuklida yang "stabil secara klasik" dengan waktu paruh secara signifikan melebihi ²³²Th; misalnya, ^113mCd memiliki waktu paruh hanya empat belas tahun, ¹¹³Cd hampir delapan kuadriliun tahun.

[20] Makhijani, Arjun; Seth, Anita (July 1997). "The Use of Weapons Plutonium as Reactor Fuel" (PDF). Energy and Security. Takoma Park, MD: Institute for Energy and Environmental Research. Diakses tanggal 13 Juli 2022.

[21] Sasahara, Akihiro; Matsumura, Tetsuo; Nicolaou, Giorgos; Papaioannou, Dimitri (April 2004). "Neutron and Gamma Ray Source Evaluation of LWR High Burn-up UO2 and MOX Spent Fuels". Journal of Nuclear Science and Technology. 41 (4): 448–456. doi:10.3327/jnst.41.448 . Diarsipkan dari versi asli tanggal 19 November 2010.

[22] "Plutonium Isotopic Results of Known Samples Using the Snap Gamma Spectroscopy Analysis Code and the Robwin Spectrum Fitting Routine" (PDF). Diarsipkan dari versi asli (PDF) tanggal 2017-08-13. Diakses tanggal 2022-07-13.

[23] Pusat Data Nuklir Nasional. Bagan Nuklida Interaktif Diarsipkan 2011-07-21 di Wayback Machine.

[Miner1968p541-24] Miner 1968, hlm. 541

[n 1]

[n 2]

[n 3]

[n 4]

[n 5]

[n 6]

[n 7]

[n 8]

[n 9]

[n 10]

[n 11]

[n 12]

[n 13]

[n 14]

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]